1. 拉格朗日泰勒公式展開式
拉格朗日（Lagrange）余項： ，其中θ∈（0,1）。 拉格朗日余項實際是泰勒公式展開式與原式之間的一個誤差值，如果其值為無窮小，則表明公式展開足夠準確。 證明： 根據柯西中值定理： 其中θ1在x和x0之間；繼續使用柯西中值定理得到： 其中θ2在θ1和x0之間；連續使用n+1次后得到： 其中θ在x和x0之間；
2. 帶拉格朗日泰勒公式展開式
在經典的牛頓物理學中，系統的拉格朗日是總動能減去總勢能，但在量子場論中，這種簡單的關系不再真實，并且每個時間點的拉格朗日方程是所有空間中所有領域的功能。我們可以處理愛因斯坦的相對論，或者使用量子場論，或者采用牛頓運動定律，當物理學家提出新的物理基本定律時，它們經常通過提出拉格朗日的新方程來做到這一點。
因此我們要關注的不是任何一個特定理論中的拉格朗日方程，但拉格朗日如何用于預測系統的行為，這具有普遍的實踐和哲學意義。
3. 拉格朗日展開式常用公式
1拉格朗日公式
拉格朗日方程
對于完整系統用廣義坐標表示的動力方程，通常系指第二類拉格朗日方程,是法國數學家J.-L.拉格朗日首先導出的。通常可寫成：
式中T為系統用各廣義坐標qj和各廣義速度q'j所表示的動能；Qj為對應于qj的廣義力;N(=3n-k)為這完整系統的自由度；n為系統的質點數；k為完整約束方程個數。
插值公式
線性插值也叫兩點插值，已知函數y = f(x)在給定互異點x0, x1上的值為y0= f(x0)，y1= f(x1)線性插值就是構造一個一次多項式
P1(x) = ax + b
使它滿足條件
P1(x0) = y0P1(x1) = y1
其幾何解釋就是一條直線，通過已知點A (x0, y0)，B(x1, y1)。
4. 按泰勒公式展開
初中數學是不可能出現泰勒公式的，泰勒公式是大學期間的高等數學中，中值定理內容章節中的一個知識點。
5. 拉格朗日公式和泰勒公式關系
線性插值也叫兩點插值，已知函數y = f (x)在給定互異點x0, x1上的值為y0= f (x0)，y1=f (x1)線性插值就是構造一個一次多項式：P1(x) = ax + b，使它滿足條件：P1 (x0) = y0， P1 (x1) = y1
其幾何解釋就是一條直線，通過已知點A (x0, y0)，B(x1, y1)。
線性插值計算方便、應用很廣，但由于它是用直線去代替曲線，因而一般要求[x0, x1]比較小，且f（x）在[x0, x1]上變化比較平穩，否則線性插值的誤差可能很大。為了克服這一缺點，有時用簡單的曲線去近似地代替復雜的曲線，最簡單的曲線是二次曲線，用二次曲線去逼近復雜曲線的情形。
6. 拉格朗日展開式 泰勒
設給定二元函數z=?(x,y)和附加條件φ(x,y)=0，為尋找z=?(x,y)在附加條件下的極值點，先做拉格朗日函數，其中λ為參數。求L(x,y)對x和y的一階偏導數，令它們等于零，并與附加條件聯立，即
L'x(x,y)=?'x(x,y)+λφ'x(x,y)=0，
L'y(x,y)=?'y(x,y)+λφ'y(x,y)=0，
φ(x,y)=0
由上述方程組解出x，y及λ，如此求得的(x,y)，就是函數z=?(x,y)在附加條件φ(x,y)=0下的可能極值點。
7. 泰勒展開的拉格朗日余項展開公式
規律：次數小的合并次數大的，即O(x^m+x^n)=O(x^m)，如果m≤n。
所以O((2x-x^2)^2)=O(4x^2-4x^3+x^4)=O(x^2)。
帶佩亞諾余項的泰勒公式可以表示為：f(x)=f(x0)+(x-x0) * f'(x0)/1!+ (x-x0)^2 * f''(x0)/2!+… +(x-x0)^n * f^(n) (x0)/n!+o((x-x0)^n)
而x0→0時，f(x)=f(0)+ x * f'(0)/1!+ x^2 * f''(0)/2!+… +x^n * f^(n) (0)/n!+o(x^n)
用函數在某點的信息描述其附近取值的公式。如果函數足夠平滑的話，在已知函數在某一點的各階導數值的情況之下，泰勒公式可以用這些導數值做系數構建一個多項式來近似函數在這一點的鄰域中的值。泰勒公式還給出了這個多項式和實際的函數值之間的偏差。
擴展資料：
將一個在x=x0處具有n階導數的函數f（x）利用關于（x-x0）的n次多項式來逼近函數的方法。
若函數f（x）在包含x0的某個閉區間[a，b]上具有n階導數，且在開區間（a，b）上具有（n+1）階導數，則對閉區間[a，b]上任意一點x，成立。
f（x）的n階導數，等號后的多項式稱為函數f（x）在x0處的泰勒展開式，剩余的Rn（x）是泰勒公式的余項，是（x-x0）n的高階無窮小。
誤差α是在Δx→0即x→x0的前提下才趨向于0，所以在近似計算中往往不夠精確。于是我們需要一個能夠足夠精確的且能估計出誤差的多項式。
8. 常用的泰勒公式展開式
cotx由于在x=0處無定義，所以沒有 Maclaurin級數形式。
在其他點可以按照泰勒級數的形式展開，不過通常會轉換成tan形式cot(x)=tan(Pi/2-x)。tan(x)=Σ[(-1)^(n-1)*2^(2n)(2^(2n)-1)B(2n)]/(2n)! x^(2n-1) for n=1 to Infinity。
復變函數中，cotz可以展開成Laurent級數形式，cot(z)=Σ[(-1)^(n)*2^(2n)B(2n)]/(2n)! z^(2n-1) for n=0 to Infinity。
泰勒公式形式
泰勒公式是將一個在x=x0處具有n階導數的函數f（x）利用關于（x-x0）的n次多項式來逼近函數的方法。
若函數f（x）在包含x0的某個閉區間[a,b]上具有n階導數，且在開區間（a,b）上具有（n+1）階導數，則對閉區間[a,b]上任意一點x，成立下式：
其中，表示f（x）的n階導數，等號后的多項式稱為函數f（x）在x0處的泰勒展開式，剩余的Rn（x）是泰勒公式的余項，是（x-x0）n的高階無窮小。
擴展資料：
公式應用
實際應用中，泰勒公式需要截斷，只取有限項，一個函數的有限項的泰勒級數叫做泰勒展開式。泰勒公式的余項可以用于估算這種近似的誤差。
泰勒展開式的重要性體現在以下五個方面：
1、冪級數的求導和積分可以逐項進行，因此求和函數相對比較容易。
2、一個解析函數可被延伸為一個定義在復平面上的一個開片上的解析函數，并使得復分析這種手法可行。
3、泰勒級數可以用來近似計算函數的值，并估計誤差。
4、證明不等式。
5、求待定式的極限
9. 泰勒公式展開式拉格朗日余項
拉格朗日（Lagrange）余項： ，其中θ∈（0,1）。 拉格朗日余項實際是泰勒公式展開式與原式之間的一個誤差值，如果其值為無窮小，則表明公式展開足夠準確。 證明： 根據柯西中值定理： 其中θ1在x和x0之間；繼續使用柯西中值定理得到： 其中θ2在θ1和x0之間；連續使用n+1次后得到： 其中θ在x和x0之間；同時： 進而： 綜上可得：
10. 泰勒公式展開形式
交錯級數是(-1)^n*a(n)x^n形式把-1和x合并得a(n)*(-x)^n，其中a(n)是某系數，所以交錯級數只是比一般常見的級數多了一個-號而已然后繼續運用泰勒級數的各種化簡即可。
交錯級數是正項和負項交替出現的級數，形式滿足a1-a2+a3-a4+.......+(-1)^(n+1)an+......，或者-a1+a2-a3+a4-.......+(-1)^(n)an，其中an>0。在交錯級數中，常用萊布尼茨判別法來判斷級數的收斂性，即若交錯級數各項的絕對值單調遞減且極限是零，則該級數收斂；此外，由萊布尼茨判別法可得到交錯級數的余項估計。
最典型的交錯級數是交錯調和級數。